第二章 激光器的工作原理(2)(5)

第二章 激光器的工作原理(2)

粒子速度与频率关系考虑正对着粒子运动(运动速度为 考虑正对着粒子运动(运动速度为v1)的方向上接受到的光波的线型 的自然增宽型函数， 函数变为中心频率为 ν 1 的自然增宽型函数，根据光的多普勒效应公 式可得用中心频率表示的运动速度v 式可得用中心频率表示的运动速度 1 v c ν 1 = ν 0 (1 + 1 ) v1 = (ν 1 ν 0 ) c ν0 式中 ν 0 为多普勒增宽产生的高斯线型函数的中心频率，而且速度的 为多普勒增宽产生的高斯线型函数的中心频率， 微分与频率的微分成正比 ν c dν 1 = 0 dv1 dv1 = dν 1 c ν0 考虑到多普勒增宽比自然增宽大二个数量级，可以认为在速度间隔v 考虑到多普勒增宽比自然增宽大二个数量级，可以认为在速度间隔 1 到v1+dv之间的粒子发出的光全部变为频率为 ν 1 → ν 1 + dν 1 的光波的 之间的粒子发出的光全部变为频率为 粒子数(省略自然增宽造成地附加展宽)。 粒子数(省略自然增宽造成地附加展宽)。 上述粒子运动速度与发光频率之间的一一对应关系始终成立， 上述粒子运动速度与发光频率之间的一一对应关系始终成立，以下 讨论中涉及的运动速度v 讨论中涉及的运动速度 1时，都可用相应频率 ν 1 来取代5

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