第二章 激光器的工作原理(2)(17)

第二章 激光器的工作原理(2)

非均匀增宽的增益饱和的对称烧孔 非均匀增宽的增益饱和的对称烧孔 增益饱和的对称对于多普勒增宽来讲，沿腔轴正方向传播的光波 使频率为 1 对于多普勒增宽来讲，沿腔轴正方向传播的光波I使频率为 ν(即速 附近的粒子数密度反转分布饱和； 度为 v1 = [(ν 1 ν 0 ) ν 0 ]c )附近的粒子数密度反转分布饱和； 同样沿负轴传播的光波I也会使速度为 同样沿负轴传播的光波 也会使速度为-v1(其对应的频率 也会使速度为 的粒子数密度反转分布饱和， 为 ν 2 = (1 v1 c)ν 0 )的粒子数密度反转分布饱和， 即沿腔轴负方向传播的频率为 ν 1 的光波将在增益曲线上 ν = ν 2 的附近烧一个孔。如下图示，表现为对称烧孔。 的附近烧一个孔。如下图示，表现为对称烧孔。 当光波频率恰好是多普勒增宽的中心频率时，只烧一个孔， 当光波频率恰好是多普勒增宽的中心频率时，只烧一个孔，对应着速 度为零的跃迁粒子 GD (ν )

ν 2 ν 0 ν1

ν17

图2-14 非均匀增宽型激光器中增益饱和

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