第二章 激光器的工作原理(2)(11)

第二章 激光器的工作原理(2)

一般情况下粒子数密度反转分布(2) 一般情况下粒子数密度反转分布非均匀增宽型介质，一般情况下， 光强为I的光波 非均匀增宽型介质，一般情况下，当频率为 ν 1 ,光强为 的光波 在其中传播时， 的粒子来说， 在其中传播时，对中心频率为 ν 1 的粒子来说，相当于用中心频 率的光波与均匀增宽型介质作用引起的粒子数密度反转分布值的 饱和. 饱和 其原因是入射的频率为 ν 1 ,光强为 的光波只能与介质中表观频 光强为I的光波只能与介质中表观频 的粒子产生共振从而使这一部分原子发生跃迁， 率为 ν 1 的粒子产生共振从而使这一部分原子发生跃迁，结果使 介质中原子在该频率处产生局部粒子数密度反转分布的饱和 此时小信号粒子数密度反转分布值受到非均匀增宽型介质线型函 数作用， 数作用，使得相应一般情况下的粒子数反转分布在频率 ν 1 处变 为 n 0 (ν 1 ) n 0 n(ν 1 ) = = f D (ν 1 ) 1+ I Is 1+ I Is11

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