矿物加工专业毕业翻译翻译(2)

表格1 单一组分给料物料数据

物 料 PVC颗粒 玻璃球 磁铁矿 3 结果

体积分数分布的一个实验结果如图2 表示整体稳定状态数据 在表2。在PVC带，磁铁矿和玻璃球稳定在一个较高的速度下沉，表现出产生了一个低浓度。PVC并没有出现在高密度层的下面。

密度（kg/m3） 粒度（mm） Ut（mm/s） 1400 2400 5000 0.125-0.180 0.063-0.075 <0.045 8.6 4.2 8.6 指数n-1 8.6 2.7 12.2

图2 稳态体积分数分布在流化床上，表明致密层的高度为400mm，密度较低的则分布在上面。

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表格2 稳定态实验数据 悬浮液 PVC 入料 水 底流 溢流 0.0305 0.000 0.000 0.0229 体积分数 玻璃球 0.0229 0.000 0.0473 0.0010 磁铁矿 0.0301 0.000 0.0781 0.0000 沉降速度 总固体量 （mm/s） 0.0835 0.0000 0.1254 0.0239 1.88 1.28 0.73 2.44 蠕动底流泵从下边抽出密度较大的固体颗粒。产生一个400mm高的稳定床层。

在一系列的四个实验报告中，在连续给入系统中的磁铁矿量，每次从零开始到一个更高的水平。在给料中简单的通过增加磁铁矿的百分率来提高矿浆的密度。其他的条件均保持不变，包括流化的速度。

在研究中的实验滑动速率数据报告是基于在容器底部厚610mm的稳定的PVC区域的体积分数和流量平衡。在附录A中给出了实例计算。在表3中，很明显，随着给料中磁铁矿的含量的增加，利用悬浮液的密度的变化，可以计算出相应的压力梯度的数据，压力梯度增加，固体颗粒总的体积分数下降。在试验的滑动速度的物料中，PVC物料的滑动速度降低的比较显著，而其他的物料只是轻微的变化。

表格3

颗粒相对于水下部分的PVC材料的速度

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料浆密度 容积率 悬浮液密PVC 玻璃球 磁铁矿 （mm/s） 5.9 6.2 5.4 度（kg/M3） （mm/s） （mm/s） 1082 1078 1105 1119 1.44 1.22 0.74 0.35 3.7 3.4 3.4 3.1 10.8（无磁铁矿） 0.177 0.140 0.130 0.120 14.7 21.5 26.5 表格4 提供了一个比较，对实验滑动速度与利用Lockett和Al-Habbooby方程的滑动速率预测数据进行比较，并在本篇论文中提出了这个模型。正如预期的那样，Lockett和Al-Habbooby模型预测，随着磁铁矿含量的增加，滑动速度也增大，这是因为固体的体积分数减小了。在 本次研究中模型的预测价值被提出，并且较明显的与实验数据具有较好的吻合。这些预测根据于表3中通过悬浮液的密度推导出的压力梯度的数据。如图3所示，从压力梯度数据获得的悬浮液的密度与从容器中提取的样本分析的悬浮液密度具有较好的规律。

图3

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图3对从压力梯度计算出来的悬浮液密度与从容器中抽取样品实验分析出的悬浮液密度进行比较。三组压力梯度数据均采用实验结束是的实验数据。

表格4对照颗粒的滑动速度 实验数据（mm/s） PVC 1.44 1.22 0.74 0.35 Lockett和Al-Habbooby （mm/s） 新模型（mm/s） 玻璃 磁铁矿 3.6 3.6 3.4 3.3 6.7 6.8 6.2 5.9 玻璃 磁铁矿 PVC 3.7 3.4 5.9 3.4 6.2 3.1 5.4 1.6 2.1 2.6 2.8 玻璃 2.5 2.7 2.9 3.0 磁铁矿 PVC 0.80 1.2 1.6 1.8 1.20 1.33 0.63 0.41 ，为了平衡论文中关于混合流化床中的数据，Moritomi et al（1986）进一步的评价新模型。每一种物料的方程的密度值也在1986年查利德森-扎基方程论文中获得。表示为滑动速度，产生的方程是： 1

V1=46.8（1-Φ1）

3.0-1

这里ρ1=1380kg/m3速度的单位是mm/s， （11）

2 玻璃 V2=13.8(1-Φ2)

3.8-1

这里ρ2=2450kg/m3速度的单位是mm/s （12） 利用新模型平衡的对于在同一个混合床的两种物料滑动速度实验数据很容易的计算出来。给出方程

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?1-?sn1?1?2-?sn2?1Vi?Ut1（)=Ut2（) （13）

（?1??)g（?2??)g利用新模型等于给出了每种物料平稳下滑的速度。很明显，其他的变量固定，只需要解方程（13）就能得到一个特殊的ρs。利用方程（11）和方程（12）的数据，当V1=V2=8.9mm/s，ρs=1212kg/m3的混合床形式时就得到了结果。结果通过图形4表现出来，根据每种物料的滑动速度绘制出悬浮液的密度。

图形4对每一种物料单一组分的悬浮液密度与下滑的速度表现为一个函数关系，曲线的交点定义了混床的情况。使用方程（11）和方程（12）得到了数据。Moritomi et al.（1982）用相似的条件对Pruden – Epstein（1964）的命题进行了调整，其实这些人需要的是表观速度而不是滑动速度。值得关注的是，观测广泛而肤浅的的流化速度将会发生相反的情况。观察的范围并没有利用这个模型进行预测。Moritomi et al.（1982，1986）使用粒度相近的物料进行了实验。然而粒度差别很小的情况下已让出现了相反的情况。

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