马赫曾德尔干涉仪瞬态干涉条纹采集技术及其在激光等离子体测试中(8)

ｌ引言硕士论文漂移，也观察不到明显的具有冲击波性质的等离子体的点燃，但在２０ｎｓ之后，等离子体点燃，能够观察到干涉条纹大幅度的漂移和等离子体的膨胀波前性质，说明等离子体此时已经点燃。因而可以认为靶面等离子体是在延迟２０ｎｓ左右点燃的。这与Ｗａｉｔｅｒｓｔ２２ｌ的理论计算结果基本吻合。Ｓ．Ｒ．Ｂｕｍｓ等人（１９９２）研究了远红外激光干涉对磁场受限装置多通道的等离子体的密度分布情况。袁永华等Ａｔ２３１（１９９２）使用全息法诊断了调Ｑ－Ｎｄ：ＹＡＧ激光产生的激光等离子体，得到了激光等离子体的折射率、电子温度和密度等物理量分布情况。Ｂ．Ｖ．Ｗｅｂｅｒ等人自１９９３年以来，就用高灵敏度、双色脉冲激光对等离子体和气体中的电子和中性粒子密度同时进行测定，实验中采用ＣＷ＂Ｎｄ：ＹＡＧ激光器，波长为１．０６４ｐｍ和０．５３２ｐｍ，每束光是经过一个独立的马赫一曾德尔干涉仪。获得了在延迟时间０ｐｓ时的电子密度分布。并且这种技术已经应用于ＰＯＳ和ＰＦＤ中等离子体的测定、脉冲激光预热金属薄片、蒸气等离子体的演变和ＰＲＳ管口蒸气等离子体的分布，甚至可以应用于ＰＲＳ爆破的起始阶段的诊断。ＮａｄＪａＶｏｇｅｌ等人１２４］（１９９４）使用全息干涉术和吸收摄影术对阴极等离子体开始产生阶段的时空分布进行了研究，得到阳极与阴极之间的距离在１００ｐｍ下的电子密度值为３×１０“／ｍ３，同时还说明了金属表面具有较高的传导率。Ａ．Ｋ．Ｒａｙ－Ｃｈａｕｄｈｕｒｉ等人（１９９６）ＱｉＮｓ等人【２习（１９９８）通过使用横向环形剪切干涉仪分析了稠密等离子体壳层的干涉图并计算出等离子体中电子的密度分布，得出距离Ｚ－ｐｉｎｃｈ轴心约Ｏ．３３ｍｍ处等离子体的电子密度约３×１０１９ｃｍ‘３。Ｄ．Ｌ．Ｂｒｏｗｅｒ和Ｋ．Ｗ．Ｋｉｍ等人（１９９７，１９９８）ｉ贝Ｕ量了Ｔｅｘｔ．Ｕｐｇｒａｄｅ放电的边缘等离子体密度，得出最内层的等离子体的电子密度约为１０１９ｃｍ一。Ｈ．Ｃ．１ｉｕ等人【２６Ｊ鲫（１９９９）使用ＮＤ：ＹＡＧ四倍频输出波长为２６６ｎｍ，脉宽为３ｎｓ的激光束作用于硅靶材，并通过光谱仪对产生的激光等离子体进行了光谱分析。他们认为当作用激光功率密度为２ｘ１０”Ｉ矿／ｃｍ２时，等离子体参数（电子密度，电子温度和电离度等）变化剧烈。此时激光的自聚焦占主要作用，从而导致等离子体参数有明显的变化。当激光功率密度小于２ｘ１０”矿／ｃｍ２时，等离子体阻碍激光与靶材的能量耦合主要是由逆韧致辐射作用引起的。

ＹｏｓｈｉｒｏＩｔｏ［２８】等ｊＬ（２０００）使用光声和快速成像（ＩＣＣＤ）技术，研究了激光照射铝靶材熔融的过程，得出了材料的熔融产生等离子体与作用激光能量的关系，使用快速成像技术得出了在这过程中靶材表面的变化情况。在激光能量比较低时，光声强度是连续变化的。而当作用激光能量超过一定得阈值范围时，光声强度是先增大，达到一定得峰值后减小。他们还得出材料被激光多次照射后，它的阈值将会变大。他们给出解释，主要原因靶材表面有杂质或被氧化，在照射次数比较少时，是激光与表面的杂质或氧化层之间的作用，而当多次照射后，靶材表面的杂质或氧化层被熔融，从而激光与金属相互作用，所以得出金属比杂质或金属氧化层阈值大的结论。卞保民等人１２９Ｊ（２０００，２００２）根据球形对称冲击波在自由空间传播的约束条件，提出了空气中激光等离子体冲击波在自由空间中传播的约束条件，提出了空气中激光等离子体冲击波波前在中远场的传播方程，将冲４

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