缝隙的组合可以产生圆极化辐射场。微带缝隙天线能产生所希望获得的极化，且对制造公差的敏感度比微带贴片天线要低。
3微带天线的激励方法
大多数微带天线在介质基片的一面上有辐射贴片，因此多采用微带馈电或同轴线馈电。因为天线输入阻抗通常不等于50传输线阻抗，所以需要匹配。匹配需要恰当选择馈电的位置，同时馈电的位置也会影响辐射特性。
图3.1 馈电模拟
3.1微带馈电
微带馈电分为中心微带馈电和偏心微带馈电。馈电点的位置将决定激励出哪种模式。如果天线的几何图形只维持主模，则微带馈电可偏向一边以得到良好匹配。如果场沿矩形贴片的宽度变化，则当馈线沿宽度移动时，输入阻抗随之改变，进而使馈线和天线之间的藕合发生改变，使天线谐振频率产生一个小的漂移，而辐射方向图仍保持不变，可以稍加改变贴片尺寸或天线尺寸，补偿谐振频率的漂移。
对于微带馈电，如图3.1（a）所示，利用惠更斯原理可以把馈源模拟成贴在磁壁上沿特定方向的电流带。在薄的微带线中，除了馈线的极邻近区域外，在贴片边界上的任何地方，这个电流都很小。在理想情况下，可视馈源是一定电流
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的均匀电流带，以此来为天线提供激励。 3.2同轴线馈电
一般情况下，同轴线的外表插座安装在接地板(印刷电路板)的背面，而同轴线内导体接在天线导体上。对指定的天线模式，同轴馈电点的位置可由经验去找，以便产生最好的匹配。如图3.1（b）示，根据惠更斯原理，同轴馈电可以用一个由底面流向顶面的电流圆柱带来模拟。如果忽略磁流的贡献，并假定电流在圆柱上是均匀的，则可进一步简化。简化到最理想的情况是，取出电流圆柱，用一电流带代替，类似微带馈电的情况。该带可认为是圆柱的中心轴，沿宽度方向铺开并具有等效宽度的均匀电流带，对于给定馈电点和场模式，等效宽度可以根据计算与测量所得的阻抗轨迹由经验确定。
4矩形微带天线的分析方法
毫无疑问，最简单的微带贴片结构是矩形微带天线。其基本天线元是薄介质层上的矩形金属贴片，介质层背面是接地板。由于这种天线结构简单，因而成为大量研究论文的课题，并且多方努力预计和计算矩形微带天线的辐射特性参数(如方向图、方向性系数、效率、输入阻抗、极化和频带宽度等)，这样就可以大大提高天线研制的质量和效率，降低研制成本。目前己经出现了许多分析微带天线的方法，如传输线法、腔模理论、格林函数法和数值计算法等。这些方法互相补充、各有长短，不同形状、不同配置的矩形微带天线都可以找到适当的方法进行理论分析，对于微带天线的设计和分析十分有利。
进行微带天线分析，就是对已经由设计指标设计得到的天线模型进行预测，预测它的辐射特性、各项参数是否满足要求，近、远场特性如何，通过分析，改进设计中的不足，减少边做边试的循环次数，因为矩形微带天线的自由度比较多，很多参数互相影响限制，盲目地、毫无根据地“乱试”只会造成时间、精力和财力上的大量耗费。必须弄清各种分析方法的优、缺点和局限性，在研究传统分析方法的基础上，不断了解最新的设计分析方法、改进方法以及各种新的天线机构，方能事半功倍。 4.1矢量位法
考虑矩形微带天线辐射的严格解。可用Sommerfeld提出的波传播模理论来
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确定水平电偶极子产生的场，并用数值法求解天线的特性。如图4.1所示的微带天线，基片的相对介电常数是?r，厚度为h，微带上的电偶极子产生的场可用矢量位A来确定。
图4.1 矢量位法坐标系
为了满足空气介质分界面上的边界条件，A必须有x和z分量，这些分量满足非奇次亥姆霍兹方程:
式中:?(r)-----狄拉克占函数
由式解出A后，可以求出电磁场:
因此只要找到矢量位A，就可以得到电磁场的解。由于A的严格解是从方程中解出来的严格解，写不出显明的表达式，分析结果并不令人满意，而且也很难对所得结果做出清楚的物理解释。 4.2并矢格林函数法
众所周知，知道并矢格林函数，任意源分布的场可由重积分求出。Alexopoulos等人研究了印制在带地板的基片赫兹偶极子的并矢格林函数:
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式中：
在一定假设下，贴片天线可认为是二维传输线。应用边界条件、麦克斯韦方程和连续性方程可求出电流密度分量JX和JY。但和矢量位法的情况一样，这种方法在数学上的计算也很麻烦，不易于分析。 4.3导线网模型
Agarwal和Bailey将微带辐射结构模拟成细导线构成的导线网，应用Richmond反作用定理求得导线段上的电流，就可以得到天线的全部特性。虽然当线网够细时，此法可以得到很好的结果，但计算需要相当大的计算机存储量，提高了设计成本。 传输线模型
上述所有模型在预测微带天线辐射特性方面都不够完美，且计算量较大。Munson和Derneryd提出的传输线模型可以得出适合大多数工程应用的结果，并且需要的计算量不大。如图4所示此法的物理模型。假设:(1)微带贴片和接地板构成一段微带传输线，传输准TEM波，波的传输方向决定于馈电点。线段长度
L??m/2，?m为准TEM波的波长。场在传输方向上是驻波分布，而在其垂直
方向(图中的宽度方向)上是常数。(2)传输线的两个开口端(始端和末端)等效为两个辐射缝，长为L，宽为W，缝口径场即为传输线开口端场强。缝平面看作位于微带贴片两端的延伸面上，即将开口面向上折转90，而开口场强也随之折转。
由上述两条基本假设可以看出，当L??m/2时，两个缝隙上的切向电场均为x方向，且等幅同相，等效为磁流。由于接地板的作用，相当于有两倍磁流向上半空间辐射，缝上等效磁流密度为:
? 9
式中:V-----传输线开口端电压，V
4.2 传输线法物理模型
由于缝已放平，在计算上半空间辐射场时，就可按照自由空间处理，这 正是该法的方便之处。
图4.3微带天线等效电路
YS图4.3是按照传输线法建立的微带天线等效电路。图(a)为微带馈电方式，
为缝隙辐射导纳，Y0为微带贴片特性导纳;图(b)为同轴馈电方式，探针从接地板穿孔引出(称为“底馈”)，该等效电路与图(a)的不同之处在于:(l)它在微带贴片开口端馈电，激励源离始端距离X1。(2)探针本身要引入感抗，用YP表示。
利用上述等效电路可以求出缝隙的辐射导纳，然后利用传输线公式变换得到输入导纳。当变换后的阻抗为实数时，表明天线发生了谐振，即可求得天线的谐振频率。
对于图4.3（a）的微带馈电方式，输入导纳为:
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